我們用偏振來描述光波電場(chǎng)的方向。雖然是很復(fù)雜，但它的影響是完全明確和可計(jì)算的。圖1顯示了一個(gè)簡(jiǎn)單的長(zhǎng)波通濾波器在斜入射時(shí)的計(jì)算性能，其曲線標(biāo)記為p-偏振、s-偏振和平均極化。這些名稱是什么意思？
= M]iIWQ@` (FJ9-K0b{n @+9 <O0 圖1. 在45°條件下計(jì)算的600nm長(zhǎng)波通濾光片，顯示了P偏振、S偏振和平均偏振的透射率。
F)+{AQL 讓我們將討論局限于完全各向同性的材料。所涉及的過程是線性的，允許我們將任何問題分解為一系列可以單獨(dú)遵循的簡(jiǎn)單分量。對(duì)于Essential Macleod中的所有計(jì)算，基本分量是線偏振平面波（或單色光）。
%F:)5gT? :>TEDy~O% 當(dāng)我們討論偏振時(shí)，我們經(jīng)常提到線偏振或平面偏振、圓偏振和橢圓偏振。在計(jì)算中，所有這些偏振被表示為兩個(gè)正交線偏振的組合，其可以單獨(dú)計(jì)算并且在透射或反射中的取向不變。它們有時(shí)被稱為偏振的本征模式，這在斜入射時(shí)尤為重要。
光學(xué)薄膜的作用是改變每種組分的振幅和相位。膜層的性能量化了這些變化。
yU8{i&w4 ]8T |f 如果沒有參考系，那么這些性能
參數(shù)是沒有意義的，我們需要定義基準(zhǔn)軸，電場(chǎng)的正方向，以及我們比較相位的點(diǎn)。Z軸垂直于膜層表面，其正方向與入射方向一致。X軸沿著膜層表面，與Z軸一起定義入射面。原點(diǎn)是Z軸與前表面面或入射面的交點(diǎn)。我們通常將入射面可視化為顯示
系統(tǒng)的平面，Y軸垂直于顯示器，并向外指向觀察者。
RRGWC$> ? +T= (6dr 在垂直入射時(shí)，對(duì)線性偏振方向影響，因此我們將入射波中的電場(chǎng)的正方向設(shè)置為沿著正y軸。相同的慣例適用于反射波和透射波。對(duì)于相位參考點(diǎn)，我們選擇入射波和反射波的坐標(biāo)原點(diǎn)，但是z軸從發(fā)射波的后表面或出射表面出現(xiàn)的點(diǎn)，我們選擇時(shí)間變量，使入射波的相位在參考點(diǎn)處為零。然后，反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位變化。圖2顯示了這種約定。
~=KJzOS,S {dL?rQ>5L 我們約定中的不連續(xù)性會(huì)造成很大的困難，因此我們確保斜入射約定與正常入射約定兼容。我們需要一個(gè)s和p偏振的約定，因此選擇電場(chǎng)的正方向，如圖3所示。很明顯，這一慣例在正常情況下崩潰，如圖2所示。
)(tM/r4`c& QHWBAGA $<^u^q37u 圖2. 電矢量正方向的垂直入射慣例。這適用于所有可能的線偏振方向。
}|5 V RJA Ya;9]k8, 圖3. p和s偏振的電矢量正方向的慣例。
$KLD2BAL 反射率R和透射率T是計(jì)算的重要參數(shù)，我們必須小心它們?cè)谛比肷鋾r(shí)的定義。所涉及的光是無限大的平面波，它們超出了我們的接收器。在沒有吸收的情況下，我們希望R和T相加等于一個(gè)單位（或100％），但是由于折射以及接收器位置的原因，這將無法實(shí)現(xiàn)。因此，我們?cè)谟?jì)算中使用輻照度的垂直分量。當(dāng)光束直徑小于接收器的光束直徑時(shí)，該定義與使用受限光束（例如來自
激光器的光束）的測(cè)量完全一致。
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r xMi 9*E7}b, 除了反射率和透射率外，其他基本參數(shù)是參考點(diǎn)處反射波和透射波相對(duì)于入射波相位的變化。
+ V{7")px6 /F4pb]U!* Paul Drude在19世紀(jì)末發(fā)明了橢圓偏振光譜法，作為測(cè)量金屬光學(xué)常數(shù)的技術(shù)。測(cè)量橢圓偏振的形狀僅涉及相對(duì)測(cè)量，避免了絕對(duì)測(cè)量的巨大困難。定義橢圓需要兩個(gè)量，它們可以采用不同的形式。 橢圓度和方向角是兩個(gè)這樣的量，但最常見的是沿兩個(gè)定義的參考軸測(cè)量的振幅的比率及其相對(duì)相位。 不幸的是，振幅比可以從零到無窮大變化，這是一個(gè)困難的范圍，更合適的數(shù)量是它的反正切。 如果參考方向是x，y和z，則z是沿著傳播方向，當(dāng)我們定義兩個(gè)角度量時(shí)，ψ（psi）和Δ（delta）為
Y KE46q;J @BrMl%gV -jn W Z5. a和φ分別代表幅度和相位。光學(xué)膜層的反射和透射會(huì)影響ψ和Δ的值，如果選擇p和s方向作為參考方向，則可以簡(jiǎn)化計(jì)算。那么與表面相關(guān)的tanψ值是p和s偏振的幅度變化的比率的絕對(duì)值，Δ值是相位變化的差值。如果參考方向在入射波中的方向相似，則將舊的tanψ乘以膜層的tanψ，并將舊的Δ加到膜層的Δ上，得到新的參數(shù)。然而，存在一個(gè)小問題，稱為奇偶校驗(yàn)偏移。
zoDH` h_ hgLj< 當(dāng)我們觀察鏡子中物體的反射時(shí)，我們看到的圖像與物體不完全相同，通常我們將其視為左右交換。無論我們解釋它的哪種方式，右手系統(tǒng)的軸都變?yōu)樽笫�，這也適用于我們的橢圓偏振參數(shù)突然的左手反射。通常采用的一種解決方案是反轉(zhuǎn)反射中p偏振的正方向，但不是薄膜計(jì)算的良好解決方案。 為了保持一致性，我們應(yīng)該在垂直入射時(shí)反轉(zhuǎn)反射的p方向，但是如果沒有入射平面我們?cè)趺茨苓@樣做呢？ 我們選擇更簡(jiǎn)單的解決方案。 保留我們對(duì)p和s方向的定義，我們?cè)诜瓷渲卸x橢圓參數(shù)，但不在透射中定義
?gPKcjgoH! ;b`[&g >0dv+8Mn 這是Essential Macleod中使用的定義。 注意，Δ也稱為相對(duì)延遲，或者有時(shí)簡(jiǎn)稱為延遲。在垂直入射時(shí)，tanψ是1，因此ψ是45°，并且由于奇偶校驗(yàn)位移，Δ是180°。這些橢圓量也可以作為
優(yōu)化目標(biāo)輸入。
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{);M 549jWG 對(duì)于非偏振光，在p方向和s方向之間沒有相位關(guān)系，但是在傾斜入射時(shí)將存在偏振效應(yīng)。如果接收器對(duì)偏振不敏感，那么該測(cè)量將對(duì)應(yīng)于p和s偏振的平均值。由于兩種模式的性能通常不同，因此將存在有效的ψ，并且也可以計(jì)算。
+=]!P# M)+$wp 斜入射對(duì)偏振的敏感度在
光學(xué)系統(tǒng)中可能會(huì)出現(xiàn)一些困難的問題。Polarization Maintenance（PM）是我們用來量化分量或系統(tǒng)保持偏振功能的術(shù)語，如圖4所示。與入射面成45°角的線偏振光，由一個(gè)完善的系統(tǒng)反射或透射，輸出時(shí)將保持不變。ψ將保持在45°和Δ在0°或180°之間，取決于奇偶校驗(yàn)。我們通過測(cè)量所需方向的輸出輻照度和任何正交偏振光的輸出輻照度來檢查這一點(diǎn)，并將PM定義為所需偏振模式的輻照度與總輻照度之比，其比例為0至100.0%。PM是一個(gè)可優(yōu)化的量。
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