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    [技術]FRED應用:激光二極管光源耦合到光纖的仿真 [復制鏈接]

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    只看樓主 倒序閱讀 樓主  發(fā)表于: 06-27
    簡介 $M:*T.3  
    &_8 947  
    本文討論了如何使用FRED對球透鏡封裝的半導體激光二極管耦合到單模光纖進行準確的建模,這是在光纖通信領域很常見的一個光學系統(tǒng)。該模型演示了FRED傳播相干光場的能力、它的精確激光二極管束(Laser Diode Beam)光源模型以及準確的計算光纖耦合效率。 {R{=+2K!|k  
    a(ZcmYzXU  
    模型 )%fH(ns(  
    X1_5KH  
    在FRED模型中使用的半導體激光二極管是Mitsubishi(三菱) ML725C8F,這是一個InGaAsP / InP多量子阱(MQW)激光器,工作波長是1310nm。Mitsubishi光源說明書定義了輸出光束的在x和y方向的發(fā)散角分別是25和30度(遠場功率分布的全1/e寬度)。沒有提及在x和y焦點位置的任何偏移,所以我們假定它們和光源處的分布是一致的。 :7;@ZEe  
    k4zZ7H  
    我們在FRED中使用激光二極管束光源類型對激光二極管光源建模,以及設置光源產生相干輸出。 SSzIih@u  
    圖1. 激光二極管光源編輯
    0JujesUw(  
    #~=Ry H  
    注意到在激光二極管光束光源的設置里面,發(fā)散角由功率的1/e2標準定義。這就要求制造商提供的發(fā)散角要乘以一個開方因子。 Q22 GIr  
    圖2. 球透鏡封裝的激光二極管耦合到光纖系統(tǒng)原理圖(側視圖)
    Y8t8!{ytg  
    直徑為1.5mm的球透鏡是Mitsubishi激光二極管集成的一部分,它的位置在距離激光二極管發(fā)射表面1.88mm處。 t"I77aZ$A  
    sV*H`N')S  
    在FRED中使用球形元件基元,就可以創(chuàng)建該透鏡。為方便起見,全局坐標原點選在球透鏡的輸出表面與光軸的交點處。 t sRdvFFq  
    圖3. 全局坐標原點的定義
     C9)@jK%  
    G=bCNn<  
    值得注意的是,我們使用了FRED的N-BK7模型來定義球透鏡的材料,在1310nm波長處折射率大小是1.5036。 ~pky@O#b  
    u:  
    模型中使用的單模光纖(SMF)位于距離全局坐標原點1.9mm處,它的結構(由下圖定義)基于單模光纖的典型值。光纖纖心的半徑是5μm,且由直徑為125μm包層包裹著。纖心和包層的折射率大小分別是1.465和1.47,它們之間的折射率差為0.36%。 'dc#F3  
    圖4. 單模光纖示意圖
    %J-GKpo/S  
    1G`Pmh@  
    模型中還包含了一個吸收涂敷層,或者是夾層,覆蓋在光纖表面。 tfWS)y7  
    :[d9tm  
    在FRED中定義的光纖是一個組件,它包含了多個元件基元:一個圓柱體用于纖芯、光管用于包層和涂敷層。 4?01s-Y  
    8H`[*|{'  
    &BSn?  
    h Xya*#n#  
    注意到“Fiber Cladding”管道的內壁恰好與“Fiber Core”圓柱體的外壁是重合的。為了正確的建模,用戶需要手動的設置包層管道的內壁為不可追跡(Never Traceable)。不這樣做的話將會導致光線追跡錯誤,因為兩個表面放置在空間里完全一樣的位置,而且它們具有兩個不同的材料設置。對于“Fiber Coating”的內壁需要同樣的設置。 *qpSXmOz  
    RPbZ(.  
    h;'~,xA  
    + >!;i6|  
    在這一模型中光纖涂層認為是吸收的,且擁有停止所有(Halt All)光線追跡控制。所有其它的表面是不加涂層的。 Vi|#@tC'  
    U #0Cx-E  
    仿真 (**oRwr%  
    1=v*O.XW`  
    FRED使用如下的方程來計算光纖耦合效率(CE): NwfVL4Xg  
    a,o*=r  
    I]_5}[I  
    2B`JGFcdcB  
    其中Einc是入射場分布,Efiber是光纖基模的場分布(由FRED根據光纖規(guī)格參數(shù)自動計算)。 ,`sv1xwd  
    iN.n8MN=I  
    一般來說,CE是一個復數(shù),所以耦合功率實際上是: {K!)Ss  
    b~cZS[S  
    因此,我們要想精確的計算光纖耦合,需要在光纖入口的后面放置一個分析面來保證該表面的反射系數(shù)能夠準確的納入考慮之中。 ~F#j#n(=`q  
    7-V/RChBm  
    非常重要的是,分析面是大于我們所期望的基模的模場直徑(MFD),以便進行精確的重疊積分。同樣重要的是,我們應該意識到數(shù)值積分的精確性依賴于分析面中劃分網格的數(shù)目。在本例中,50μm寬的分析面上251×251的網格,可認為是足夠的。 W} ofAkF  
    圖5. 分析面放置在光纖界面的后面
    u$`a7Lp,n  
    圖6. 光源用128*128采樣點光線追跡與渲染
    Ew$C ;&9  
    !ubD/KE  
    由FRED光纖耦合效率計算得出的返回值是兩個場分布之間的重疊部分,且沒有考慮入射場的功率。因此要想知道多少功率耦合到該模式中一定要做到以下兩步: qxJ\ye+'*  
    Ws12b $  
    1.通過輻射照度的計算確定分析面處的功率值(P) >.D4co>  
     _','9|  
    2.通過光纖耦合效率分析確定CE的值 [<TrS/,)>  
    JsS-n'gF'  
    耦合到光纖模式中的功率大小可以簡單的表示為P * CEpower。 f,Ghb~y  
    K.yb