概述 E! "N}v +YD_ L 與相同頻率的平面波相比，聚焦高斯
光束傳輸時(shí)會(huì)產(chǎn)生額外的相移。這種相移是由德國(guó)科學(xué)家Gouy發(fā)現(xiàn)的，故稱為古伊相移。其定義為：
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X^o 0t^
2pQ29 其中zR為高斯光束的瑞利長(zhǎng)度，z=0對(duì)應(yīng)高斯光束的束腰位置。高斯光束傳輸經(jīng)過(guò)束腰位置前后時(shí)對(duì)應(yīng)的古伊相移為。高斯光束聚焦傳輸過(guò)程中會(huì)產(chǎn)生古伊相移的根本原因在于：高斯光束可以視為一系列不同空間頻率分量的平面波的集合。那些傳輸方向與光軸方向存在一定
角度的平面波分量在傳輸過(guò)程中經(jīng)歷了一些相移。這些分量的綜合作用使得高斯光束相對(duì)于沿光軸方向傳輸?shù)钠矫娌óa(chǎn)生了古伊相移。
xwSi.~ . o{[w6^D7 系統(tǒng)描述 , ;$SRQ. y?Cq{( 本例介紹了球面高斯光束的相位移動(dòng)。高斯光束在束腰處的表達(dá)式為：
~CX1WPMI: ?Z(xu~^/ 
0+{CN|0 }j`#s 一個(gè)球面高斯光波添加了一個(gè)二次相位因子之后表達(dá)式為：
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nVyV]'-z XP%/* am k為波數(shù)，R為相位面的半徑。在束腰處R=∞，相位因子消失。
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