消色差透鏡設(shè)計(jì)及公差分析
參考Donald Dilworth《Lens Design Automatic and quasi-autonomous computational methods and techniques》書(shū)第十二、十三章
RLE ！讀取鏡頭文件 p ,w|=@=
ID F10 APO ！鏡頭標(biāo)識(shí) B6ed,($&
WAVL 0.65 0.55 0.45 ！定義三個(gè)波長(zhǎng)，按照長(zhǎng)波到短波順序排列 6h2x~@
APS 3 ！光闌面為表面3，程序會(huì)執(zhí)行一個(gè)光瞳來(lái)重新計(jì)算YP1和XP1，而忽略輸入的YP1和XP1值。 GG_^K#*
UNITS INCH ！透鏡單位為英寸 6Lg!L odu
OBB 0 0.5 2 -0.01194 0 0 2 ！物體類型為OBB，0-入射邊緣光線角度（針對(duì)無(wú)限遠(yuǎn)物），0.5-半視場(chǎng)角，2-半孔徑，-0.01194-表面1上主光線高度，負(fù)號(hào)是指光線在圖像下端；后面三個(gè)參數(shù)表示光線在X-Z平面的相應(yīng)值
0 AIR ！物面處于空氣中
1Y=AT!"V 1 RAD -300.4494760791975 TH 0.58187611 ！表面1的半徑，厚度
M'umoZmW0 1 N1 1.60978880 N2 1.61494395 N3 1.62386887 ！
玻璃類型為N-SK4的三個(gè)波長(zhǎng)折射率被精確指定
F?b'L
J S 1 GTB S 'N-SK4 ' ！表面1玻璃類型為N-SK4
< TR/ ` 2 RAD -7.4819193194388 TH 0.31629961 AIR ！表面2在空氣中的半徑，厚度
NtY*sUKRD 2 AIR ！表面2處于空氣中
_{e&@ d 3 RAD -6.8555018049530 TH 0.26355283 ！表面3的半徑，厚度
`RL,ZoYuu 3 N1 1.60953772 N2 1.61628830 N3 1.62823445 ！玻璃類型為N-KZFS4的三個(gè)波長(zhǎng)折射率被精確指出
~v2V`lxh 3 GTB S 'N-KZFS4' ！表面3玻璃類型為N-KZFS4
?ds f@\ 4 RAD 5.5272935517214 TH 0.04305983 AIR ！表面4在空氣中的半徑，厚度
ZcMj=#i 4 AIR ！表面4處于空氣中
=w ^TcV 5 RAD 5.6098999521052 TH 0.53300999 ！表面5的半徑，厚度
s(AJkO'` 5 N1 1.66610392 N2 1.67304720 N3 1.68543133 ！玻璃類型為N-BAF10的三個(gè)波長(zhǎng)折射率被精確指出
ImWXzg3@{ 5 GTB S 'N-BAF10' ！表面5玻璃類型為N-BAF10
731h
~x!u 6 RAD -27.9819596092866 TH 39.24611007 AIR ！表面6在空氣中的半徑，厚度
H(15vlOD 6 AIR ！表面6處于空氣中
bQwdgc),s{ 6 CV -0.03573731 ！表面6的曲率
.3{[ _iTM 6 UMC -0.05000000 ！UMC求解表面6的曲率，并給出相對(duì)于光軸的近軸軸向邊緣光線角U的規(guī)定值。U的正切值為1/(2*FNUM)=0.05,負(fù)號(hào)表示邊緣光線在圖像下端。
6 TH 39.24611007 ！表面6的厚度
bZ>&QM 6 YMT 0.0000000 ！YMT求解在表面7上指定的軸向邊緣光線高度為0時(shí)所對(duì)應(yīng)的厚度
(Sth:{ ; 7 RAD -11.2104527948015 TH 0.00000000 AIR ！表面7（像面）的半徑，厚度
w"cM<Ewu END ！以END結(jié)束
$%g \YdC Es'- wr\Hm K2cq97k,d 運(yùn)行上述代碼后，點(diǎn)擊圖標(biāo)
打開(kāi)PAD二維圖，得到消色差透鏡的初始結(jié)構(gòu)，如圖1所示：
Fn:.Y8%- 圖1 消色差透鏡的初始設(shè)計(jì)
}RcK_w@Jx) 點(diǎn)擊PAD圖中的圖標(biāo)
，打開(kāi)玻璃表，已經(jīng)選中玻璃庫(kù)Schott，這是我們先前指定的玻璃庫(kù)，點(diǎn)擊OK，得到顯示Nd和Vd的玻璃圖，如下圖： J`
