-
UID:317649
-
- 注冊時間2020-06-19
- 最后登錄2024-12-23
- 在線時間1605小時
-
-
訪問TA的空間加好友用道具
|
概述 )%T<Mw2u dqu+-43I| 1928年,光波被散射后頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象被印度物理學家拉曼發(fā)現(xiàn),因此被命名為拉曼散射。拉曼散射可以分為自發(fā)拉曼散射和受激拉曼散射。自發(fā)拉曼散射源于熱振動聲子對于入射光的散射。受激拉曼散射則是強激光與物質(zhì)相互作用時產(chǎn)生的受激聲子對于入射光的散射。 DtrR< &m zIE{U 系統(tǒng)描述 ;ZVT[gi* p,'Z{7HG 本例展示了如何模擬瞬態(tài)拉曼效應。當高功率超短激光脈沖在大氣中傳播時,若脈沖寬遠遠小于拉曼過程的時間常數(shù),則該作用過程就可以通過求解描述瞬態(tài)拉曼過程的方程組進行模擬。理論手冊第9章中包含對瞬態(tài)拉曼效應方程的完整描述。 4'
MmT' 0`D`
Je<t 在瞬態(tài)拉曼效應的模擬過程中有一個關鍵問題需要解決,那就是如何處理自發(fā)輻射的角度。更精細的空間采樣就可以考慮更大的立體角。在本例中,我們只考慮初始10ps的作用過程,這樣瞬態(tài)增益將會比穩(wěn)態(tài)增益小很多。模擬過程中我們將傳播距離分30步完成,每一步1km,每一步綜合考慮自發(fā)拉曼效應、受激拉曼效應以及衍射效應。 pi|P&?yw g{d(4=FM 沒有受激拉曼放大下的自發(fā)輻射開始會線性增長,但是隨著傳播距離的增加,就會有越來越多的空間分量散射出主光路,最終自發(fā)輻射到達一個穩(wěn)定值。越大的采樣陣列能夠涵蓋的自發(fā)輻射角度越大,但同時散射效應作用的距離也更短。 mIy|]e`SJ M
|