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概述 i it 5IV
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) V"lR\ 1928年，光波被散射后頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象被印度物理學(xué)家拉曼發(fā)現(xiàn)，因此被命名為拉曼散射。拉曼散射可以分為自發(fā)拉曼散射和受激拉曼散射。自發(fā)拉曼散射源于熱振動(dòng)聲子對(duì)于入射光的散射。受激拉曼散射則是強(qiáng)激光與物質(zhì)相互作用時(shí)產(chǎn)生的受激聲子對(duì)于入射光的散射。 f#&@Vl(i& hH]oJ}H \ 系統(tǒng)描述 sp7#e%R\
Q6$^lRNOpk 本例展示了如何模擬瞬態(tài)拉曼效應(yīng)。當(dāng)高功率超短激光脈沖在大氣中傳播時(shí)，若脈沖寬遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于拉曼過(guò)程的時(shí)間常數(shù)，則該作用過(guò)程就可以通過(guò)求解描述瞬態(tài)拉曼過(guò)程的方程組進(jìn)行模擬。理論手冊(cè)第9章中包含對(duì)瞬態(tài)拉曼效應(yīng)方程的完整描述。 q-r5z
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