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概述 :+?W
S$kuhK>W! 1928年，光波被散射后頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象被印度物理學家拉曼發(fā)現(xiàn)，因此被命名為拉曼散射。拉曼散射可以分為自發(fā)拉曼散射和受激拉曼散射。自發(fā)拉曼散射源于熱振動聲子對于入射光的散射。受激拉曼散射則是強激光與物質相互作用時產(chǎn)生的受激聲子對于入射光的散射。 *]E7}b qb 4/-))F &s 系統(tǒng)描述 #?b^B~ #
w $U/;C 本例展示了如何模擬瞬態(tài)拉曼效應。當高功率超短激光脈沖在大氣中傳播時，若脈沖寬遠遠小于拉曼過程的時間常數(shù)，則該作用過程就可以通過求解描述瞬態(tài)拉曼過程的方程組進行模擬。理論手冊第9章中包含對瞬態(tài)拉曼效應方程的完整描述。 4, *^ QK
7gdU9c/q, 在瞬態(tài)拉曼效應的模擬過程中有一個關鍵問題需要解決，那就是如何處理自發(fā)輻射的角度。更精細的空間采樣就可以考慮更大的立體角。在本例中，我們只考慮初始10ps的作用過程，這樣瞬態(tài)增益將會比穩(wěn)態(tài)增益小很多。模擬過程中我們將傳播距離分30步完成，每一步1km，每一步綜合考慮自發(fā)拉曼效應、受激拉曼效應以及衍射效應。 %t5BB$y
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