在JCMsuite中，利用
光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的
標(biāo)準消光實驗。
z |llf7: :=y5713 在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光
散射
，以及體積
和界面上
的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律
1v|-+p4 2 
0zNbux _ 積分是在散射體的外表面∂Ω和體積Θ以及表面∂Θ上進行的。
JWd[zJ[ u ,3B[ 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細節(jié)可以在這里找到。
OM0r*<D"! avq$aq(3& 作為案例展示，我們計算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：
_M/N_Fm OJpfiZ@Q_ 它的直徑是一個
波長的量級，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測的對偶對稱性[3]對于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的
材料是ε=μ=1的空氣。
: wS&3:h 由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
s R1_L/ . 在這里，所需的參量被計算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對于接近對偶對稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
]uox ^HC 在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
該散射體是對偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。 `{:Nt#7
KxK,en4)+ 在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們在下面的圖中展示了增強的近場光學(xué)手性密度的
電子部分。這是一個后處理過程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。
=(
|%%,3 具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場增強 YA$YT8iMe
't`h?V vL 參考文獻 Ur#jJR@%3 [1] Philipp Gutsche, Lisa V. Poulikakos, Martin Hammerschmidt, Sven Burger, and Frank Schmidt. Time-harmonic optical chirality in inhomogeneous space. In SPIE OPTO, Vol.9756m pages 97560X. International Society for Optics and Photonics, 2016.
